1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания




Название1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания
страница8/13
Дата публикации26.08.2013
Размер1.45 Mb.
ТипДокументы
zadocs.ru > Математика > Документы
1   ...   5   6   7   8   9   10   11   12   13

^ Горение газовоздушных смесей.

Горючие газы могут воспламеняться или взрываться, если они смешаны в определенных соотношениях с воздухом и нагреты не ниже температуры их воспламенения. Воспламенение и дальнейшее самопроизвольное горение газовоздушной смеси при определенных соотношениях газа и воздуха возможно при наличии источника огня (даже искры).

Различают нижний и верхний пределы взрываемости — минимальное и максимальное процентное содержание газа в смеси, при которых может произойти воспламенение ее и взрыв.

По химической сущности взрыв газовоздушной смеси — процесс очень быстрого (мгновенного) горения, приводящий к образованию продуктов горения, имеющих высокую температуру) и резкому возрастанию их давления.

Расчетное избыточное давление при взрыве таких смесей следующее: природный газ — 0,75 МПа, пропана и бутана — 0,86, водорода — 0,74, ацетилена — 1,03 МПа. В практических условиях температура взрыва не достигает максимальных значений и возникающие давления ниже указанных, однако они вполне достаточны для разрушения не только обмуровки котлов, зданий, но и металлических емкостей, если в них произойдет взрыв.

Пределы взрываемости смесей горючих газов с воздухом различны и зависят от химического свойства газов.

Основной причиной образования взрывных газовоздушных смесей является утечка газа из систем газоснабжения и отдельных ее элементов (неплотность закрытия арматуры, износ сальниковых уплотнений, разрывы швов газопроводов, негерметичность резьбовых соединений и т. д.), а также несовершенная вентиляция помещений, топки и газоходов котлов и печей, подвальных помещений и различных колодцев подземных коммуникаций. Задачей эксплуатационного персонала газовых систем и установок является своевременное выявление и устранение мест утечек газа и строгое выполнение производственных инструкций по использованию газообразного топлива, а также безусловное качественное выполнение планово-предупредительного осмотра и ремонта систем газоснабжения и газового оборудования.
^ Определение стехиометрической концентрации горючей примеси.

Стехиометрическая объемная доля (концентрация) горючего — объемная доля горючего в смеси с воздухом ст, вычисляемая по формуле ст = 100/(4,84 + l), где  — стехиометрический коэффициент кислорода в уравнении химической реакции горения данного горючего, рассчитываемый по формуле (33).

Метод расчета стехиометрической концентрации горючего вещества в воздухе
Для горючих веществ, состоящих из атомов С, Н, О, N, S, Si, Р, F, Cl, Br, J, стехиометрическая концентрация в процентах объемных определяется по формуле
ст = 100/(4,84 + 1), (32)

где  = mс + ms + msi + 2,5mР + 0,25(mн - mх) - 0,5mО. (33)
В формуле (33) mc, ms, mSi, mP, mн, mО — число атомов углерода, серы, кремния, фосфора, водорода и кислорода в молекуле горючего; mх — суммарное число атомов F, Cl, Br, J в молекуле горючего.

Пример. Рассчитать стехиометрическую концентрацию этиленгликоля С2Н6O2 в воздухе по формуле (32).

По формуле (33) вычисляем:

 = 2 + 0,25  6 - 0,5  2 = 2,5.

Рассчитываем ст по формуле (32):

ст = 100/(4,84  2,5 + 1) = 7,63 % (об.).

^ 9. ПРОГНОЗИРОВАНИЕ ВОЗМОЖНОЙ ИНЖЕНЕРНОЙ ОБСТАНОВКИ ПРИ ВЗРЫВЕ ГАЗОВОЗДУШНОЙ СМЕСИ
Инженерная обстановка – это совокупность последствий ЧС техногенного, природного или военного характера, в результате которых имеют место разрушения элементов промышленной и жилой застройки, комунально – энергетических и технологических сетей и сооружений и трубопроводов, транспортных коммуникаций, гидротехнических и дорожных сооружений ,систем связи, оказывающих влияние на функционирование объектов хозяйственной деятельности, жизнедеятельности территорий, жизни и здоровью населения.

Инженерная обстановка характеризуется масштабами (размерами зон) и характером (степенью) разрушений. Разрушение зданий и сооружений могут происходить по различным причинам – от ураганного ветра, проседания почвы снежных лавин, селевых потоков, землетрясений, взрывов газовоздушных смесей промышленного и бытового характера.

Наличие множество взрыво-, пожароопасных ОХД, нефтепроводов делает актуальным для Донецкой области проблему прогнозирования возможной обстановки при взрыве ГВС, в основном, углеводородного состава – метан, пропан, пары нефтепродуктов, природный газ и т.п.

Исходя из этого, в пособии рассмотрены принципы прогнозирования возможной инженерной обстановки при взрыве ГВС.

Основными показателями характеризующими инженерную обстановку при взрыве ГВС являются:

величины избыточного давления в зонах разрушения

размеры и площади зон разрушений

количество объектов(элементов объектов), зданий жилой застройки попавших в зоны разрушения и получивших слабые, средние, сильные и полные разрушения.
Эффективность прогнозирования определяется наличием необходимой информации – исходных данных для прогнозирования. Точность прогнозирования, степень достоверности в определении реально сложившейся ситуации при взрыве ГВС во многом определяют качество и эффективность реагирования на такого вида ЧС.

Основные исходные данные для заблаговременного и для оперативного прогнозирования практически совпадают:

количество ГВС взрыв которой возможен при заблаговременном прогнозировании и реальное количество ГВС по факту аварии

план(схема) жилой застройки в районе объекта –источника аварии

характеристика зданий и сооружений, в районах источника взрыва.
В очаге взрыва ГВС принято выделять три зоны :

I зона – зона детонации,

II зона – зона разлёта (действия) продуктов взрыва,

III зона – зона действия воздушной ударной волны.
I зона – определяется размерами облака ГВС – облака взрыва. Радиус этой зоны приближённо можно определить по эмпирической формуле :

Р1 = 17,5 3ÖQ (1)

Где Q – количество ГВС в тоннах. В пределах этой зоны развивается давление порядка 1700 кПа (среднее) (17 кг\см2; 170 т\м2).

ІІ зона – охватывает площадь разлёта продуктов взрыва после детанации. Радиус этой зоны приближённо может быть определён по формуле :

РІІ = 1,7 * РІ (2)

В пределах этой зоны развивается давление в порядка 1350 – 300 кПа.
ІІІ зона – действия ударной волны. Давление в ІІІ зоне зависит от расстояния до центра взрыва и может быть рассчитано по достаточно сложным эмпирическим формулам. В этой зоне избыточное давление спадает от 300 кПа до нормального давления (101 кПа). В связи с этим в ІІІ зоне выделяют так называемую зону разрушений, состоящую, в свою очередь, из четырёх зон – слабого, среднего, сильного и полного разрушения.

Зона полных разрушений определяется радиусом с избыточным давлением более 60 кПа (0,6 кг\см2, 6 т\м2);

Зона сильных разрушений – 60 – 40 кПа ;

Зона средних разрушений – 40 –20 кПа ;

Зона слабых разрушений – повреждений от 20 кПа до 10 кПа.

При меньших избыточных давлениях 10 – 4 кПа возможны легкие повреждения зданий не наносящих существенных разрушений (кроме ветхих деревянных строений, сборно-щитовых построек и т.п.). В основе такой градации лежит оценка воздействия фронта ударной волны Р на здания и сооружения. Примерный характер этого воздействия показан на таблице № .

Определив по таблице № внешние границы зон разрушения и наложив их на план(схему) жилой застройки можно определить вероятное количество зданий и сооружений, подвергшихся тем или иным разрушениям.
^ Интенсивности теплового излучения

Интенсивность теплового излучения рассчитывают для двух случаев пожара (или для того из них, который может быть реализован в данной технологической установке):
пожар проливов ЛВЖ, ГЖ или горение твердых горючих материалов (включая горение пыли);
"огненный шар" - крупномасштабное диффузионное горение, реализуемое при разрыве резервуара с горючей жидкостью или газом под давлением с воспламенением содержимого резервуара.
Если возможна реализация обоих случаев, то при оценке значений критерия пожарной опасности учитывается наибольшая из двух величин интенсивности теплового излучения.
57. Интенсивность теплового излучения q, кВт х м(-2), для пожара пролива жидкости или при горении твердых материалов вычисляют по формуле

q = E F x тау, (48)
f q

где E_f - среднеповерхностная плотность теплового излучения пламени, кВт х м(-2); F_q - угловой коэффициент облученности; тау - коэффициент пропускания атмосферы.
Значение E_f принимается на основе имеющихся экспериментальных данных. Для некоторых жидких углеводородных топлив указанные данные приведены в табл.8.
При отсутствии данных допускается принимать величину E_f равной: 100 кВт х м(-2) для СУГ, 40 кВт х м(-2) для нефтепродуктов, 40 кВт х м(-2) для твердых материалов.
Примечание. Для диаметров очагов менее 10 м или более 50 м следует принимать величину E_f такой же, как и для очагов диаметром 10 м и 50 м соответственно.
Рассчитывают эффективный диаметр пролива d, м, по формуле


4 x F
d = кв.корень ———————, (49)
пи
где F - площадь пролива, м2.
Вычисляют высоту пламени Н, м, по формуле

0,61
M
Н = 42d(——————————————————————) , (50)
ро (кв.корень (g x d)
в
где М - удельная массовая скорость выгорания топлива, кг х м(-2) х с(-1); ро_в - плотность окружающего воздуха, кг х м(-3); g = 9,81 м х с(-2) - ускорение свободного падения.
Определяют угловой коэффициент облученности F_q по формулам:

2 2
F = кв.корень (F + F ), (51)
q v н
где F_v, F_н - факторы облученности для вертикальной и горизонтальной площадок соответственно, определяемые с помощью выражений:
1 1 h h
F = —— x [ —— x arctg( —————————————————) - ——— x {arctg(кв.корень
v пи S 2 S
кв.корень(S - 1)
S - 1 A (А + 1) x (S - 1)
(—————)) - ——————————————— x arctg(кв.корень (——————————————————)}], (52)
S + 1 2 (A - 1) x (S + 1)
кв.корень(А - 1)


1 (B - 1/S) (В + 1) x (S - 1)
F = ——— x [——————————————— x arctg(кв.корень(—————————————————) -
н пи 2 (B - 1) x (S + 1)
кв.корень(В - 1)

(A - 1/S) (А + 1) x (S - 1)
- —————————————————— x arctg(кв.корень(—————————————————))], (53)

2 (A - 1) x (S + 1)
кв.корень(А - 1)
2 2
А = (h + S + 1)/(2S); (54)
2
В = (1 + S )/(2S); (55)
S = 2r/d; (56)
h = 2H/d, (57)
где r - расстояние от геометрического центра пролива до облучаемого объекта, м.
Определяют коэффициент пропускания атмосферы по формуле
-4
тау = exp[-7,0 x 10 x (r - 0,5d)]. (58)


58. Интенсивность теплового излучения q, кВт х м(-2), для "огненного шара" вычисляют по формуле (48).
Величину E_f определяют на основе имеющихся экспериментальных данных. Допускается принимать E_f равным 450 кВт х м(-2).
Значение F_q вычисляют по формуле


H/D + 0,5
s
F = ——————————————————————————————————, (59)
q 1,5
2 2
4 x [(H/D + 0,5) + (r/D ) ]
s s


где Н - высота центра "огненного шара", м; D_s - эффективный диаметр "огненного шара", м; r - расстояние от облучаемого объекта до точки на поверхности земли непосредственно под центром "огненного шара", м.
Эффективный диаметр "огненного шара" D_s определяют по формуле

0,327
D = 5,33m , (60)
s


где m - масса горючего вещества, кг.
Величину Н определяют в ходе специальных исследований. Допускается принимать величину Н равной D_s/2.
Время существования "огненного шара" t_s , с, определяют по формуле


0,303
t = 0,92m . (61)
s
Коэффициент пропускания атмосферы тау рассчитывают по формуле
-4 2 2
тау = exp[-7,0 x 10 x (кв.корень(r + H ) - D /2)]. (62)
s

^ 11.Основная задача взрыва.
ВЗРЫВНЫЕ РАБОТЫ (а. blasting, shotfiring; н. Schießarbeiten, Schießen; ф. travaux а l'explosif; travaux dus au tir; и. trabajos соn explosivos) — совокупность операций по подготовке и инициированию зарядов взрывчатого вещества. Применяют главным образом в горном деле и строительстве (см. взрывная технология). Проводят при условии обеспечения безопасности для рабочих, оборудования, сооружений и окружающей среды.
Подготовительный этап взрывных работ — подбор персонала, оформление документов на право приобретения, хранения, перевозки взрывчатых материалов (BM) и ведения работ. Собственно взрывные работы включают составление проекта взрыва или паспорта буровзрывных работ, подготовку BM к употреблению, доставку их к месту взрыва, изготовление патронов-боевиков, заряжание и забойку зарядов взрывчатых веществ, монтаж взрывной сети и инициирование зарядов. Заключительный этап взрывных работ состоит из осмотра места взрыва и ликвидации в случае обнаружения остатков невзорвавшихся BM и отказавших зарядов.
Для взрывания зарядов промышленных взрывчатых веществ используют различных способы инициирования, которые классифицируют: в зависимости от применяемых средств взрывания, — огневое взрывание, электроогневое взрывание, электрическое взрывание; от величины интервала замедления между взрывами отдельных зарядов в серии — мгновенное взрывание, замедленное взрывание, короткозамедленное взрывание; от особенностей расположения зарядов — однорядное, многорядное; от назначения взрыва — основное (первичное), в результате которого часть массива отделяется взрывом и дробится, вторичное — взрывание крупных (некондиционных) кусков породы, образовавшихся после основного взрывания, взрывание завышений и козырьков на уступе, зависаний руды при выпуске её из камер; на выброс и сброс при строительстве плотин, каналов и котлованов.


^ Уравнение неразрывности
Согласно газовой теории потока течение газа в случае стационарности определяется с помощью специальной системы уравнений. В нее входят следующие соотношения:
1) уравнение энергии для газового потока;
2) уравнение состояния;
3) уравнение для неразрывности газового потока.
Уравнение энергии следует из первого начала
термодинамики для газовых потоков.
Уравнением неразрывности называется соотношение:
Gv = Fw.
Из него следует, что в случае установившегося течения газа в каждом сечении потока расход газа по массе является постоянной величиной. Иначе это уравнение можно записать в виде:
G =pFw =p1F1w1 =P2F2w2 =const,
где r1,r2, r= 1/v плотность газа в поперечных сечениях;
F1, F2– площадь сечения потока;
w1, w2– скорость потока, измеряется в области сечения.
В данном случае имеется два сечения потока (1-е и 2-е), а величина Gиз этого уравнения называется массовым расходом газа (в секунду).
Как известно, второй закон Ньютона гласит: «Сила определяется произведением массы и ускорения». Если газовый поток имеет одномерный характер, то из второго закона следует:


В данном соотношении каждый член имеет определенное физическое значение. Рассмотрим каждый множитель из уравнения.
1. Величина


показывает, как изменяется давление в зависимости от Х-координаты.

2. Величина


показывает, как изменяется скорость в зависимости от Х-координаты.
3. Соотношение


равно силе, приложенной к элементарному объему, dV – выделенный объем.
dw
4. Величина


газа равна ускорению массы pdV(элементарная масса).

^ 11. Законы сохранения в теории взрыва. Уравнения газовой динамики

Основные уравнения газовой динамики выводятся из законов сохранения массы, количества движения и энергии.

Рассмотрим закон сохранения массы. Пусть в момент времени имеется бесконечно малый объем . Поскольку при движении газа количество вещества должно оставаться неизменным, то

, (4.1)

где и - плотность газа для моментов времени и .

Взяв полную производную по времени, получаем

или

Величина представляет собой скорость относительного объемного расширения газа и равна расхождению (дивергенции) скорости в рассматриваемой точке. Следовательно, .

Так как , данное уравнение (используя соотношение векторного анализа ), можно представить в виде

(4.2)

Уравнение (4.2) называется уравнением неразрывности.

Рассмотрим уравнение, характеризующее закон сохранения количества движения. По аналогии с выводом уравнения неразрывности выделим некоторый элементарный объем (). Со стороны газа на этот объем по его поверхности () действует давление . Сила, действующая на поверхность (), определяется интегралом . Преобразуя поверхностный интеграл в объемный, находим



Кроме поверхностных сил, на объем () в общем случае могут действовать массовые силы (например, сила тяжести и др.). Пусть - массовая сила, отнесенная к единице массы. Тогда на выделенный объем действует массовая сила . Согласно принципу Даламбера в любой момент времени все силы, действующие на массу , включая силы инерции , должны находиться в равновесии.

(4.3)

Вследствие произвольности объема () интеграл (4.3) равен нулю, если равно нулю подинтегральное выражение



В предыдущем параграфе отмечалось, что во многих задачах, связанных со взрывом, массовой силой можно пренебречь.

Производная может быть представлена как сумма производной скорости по времени и так называемой конвективной производной , характеризующей изменение скорости в связи с переходом рассматриваемой частицы из одной точки пространства в другую.

Таким образом

(4.4)

Уравнение (4.4) – уравнение движения, известное как уравнение Эйлера.

Рассмотрим уравнение, характеризующее закон сохранения энергии. При выводе этого уравнения целесообразно опираться на 1-ый закон термодинамики

, (4.5)

где - внутренняя энергия, - энтропия, - температура.

Или в дифференциальной форме



Для адиабатического процесса (с учетом допущения о пренебрежении силами вязкости) , следовательно, . Поскольку , искомое уравнение энергии имеет вид

(4.6)
Дополнив (4.2), (4.4), (4.6) уравнением состояния

, (4.7)

приходят к замкнутой системе уравнений для определения скорости, давления, плотности и энтропии, характеризующих при заданных начальных и граничных условиях состояния газа, как функцию координат и времени.

Для определения температуры среды необходимо знать уравнение состояния в виде или .

В прямоугольной системе координат уравнения газовой динамики принимают вид:
(4.8)
Здесь первые три уравнения – это уравнения движения, четвертое – уравнение неразрывности, пятое и шестое – уравнение энергии и уравнение состояния соответственно.

Как отмечалось в § 4.1, решение системы уравнений (4.8) встречает большие математические трудности.

В случае одномерного адиабатического движения идеального газа, т. е., когда все параметры среды зависят от одной геометрической координаты и времени, а уравнение состояния имеет вид (1.6) или (1.13), т. е. или , система уравнений газовой динамики упрощается:

правая фигурная скобка 11 (4.9)

где =1,2,3 для движений с плоской, цилиндрической и сферической симметрией соответственно.

Системой уравнений (4.9) пользуются при решении целого ряда задач, связанных со взрывами.

^ 12. Одномерное изоэнтропическое движение гaза. Инварианты Римана

Одномерное неустановившееся течение газа – наиболее простой случай движения. Тем не менее, он позволяет выяснить ряд физических закономерностей неустановившихся движений.

Рассматриваемое движение газа определяется системой уравнений (4.9). В случае движения с плоской симметрией она дополнительно упрощается:

правая фигурная скобка 29 , (4.19)

где , , - давление, плотность и массовая скорость газа.

Следуя К.П. Станюковичу, приведем систему (4.19) к более удобному для последующих исследований виду [2].

Согласно (4.14) функция , следовательно,



Кроме того, так как при изэнтропическом движении = , то или .

Подставляя значения , соответственно в первое и второе уравнения системы (4.19), домножая второе уравнение почленно на «», получаем:

(4.20)

(4.21)

Данная система уравнений замыкается адиабатой Пуассона .

Решение системы уравнений (4.20), (4.21) приведено в [2]. Ниже рассматривается решение этой системы в изложении Ю.С. Яковлева [4].

Системы дифференциальных уравнений в частных производных обычно решаются с помощью метода характеристик.

П
На кривой выполняются соотношения:





Установим ограничения, накладываемые на рассматриваемую систему вследствие того, что на кривой «» ее решение должно отвечать заданным значениям , . С этой целью подставим частные производные
группа 12усть в плоскости , задана кривая «», рис. 24, и на этой кривой известны функции , . Необходимо найти интегралы (решения) системы (4.20)-(4.21), которые на кривой обращались бы в заданные значения. Иначе говоря, необходимо найти интегральную поверхность, удовлетворяющую рассматриваемой системе уравнений и проходящей через кривую (задача Коши).

;

в исследуемые уравнения:
правая фигурная скобка 42 (4.22)
Остановимся на определении , . Имеем

; ,

где , , - соответствующие определители системы (4.22).

В процессе оценки величин , возможны следующие основные случаи

1. , ,

2. , ,

3. , , .

В первом случае имеется место вполне определенное значение производных в точке и в ее окрестности вдоль кривой «». Задача Коши имеет единственное решение.

Во втором случае значения производных бесконечны. Кривую «» в окрестности точки называют линией разрыва.

В третьем случае существует бесчисленное множество значений производных , , отвечающих рассматриваемой системе. Задача Коши не имеет единственного решения. Направление касательной к кривой «» в точке называют характеристическим направлением.

Кривую «», в каждой точке которой направление касательной отвечает характеристическому направлению, называют характеристикой. Известно, что решение уравнений характеристик эквивалентно решению исходной системы уравнений.

Уравнения характеристик системы (4.22) можно записать, приравняв нулю определители
(4.23)

Раскрыв определитель , получаем


Видно, что этот определитель обращается в ноль в следующих случаях:

правая фигурная скобка 43 (4.24)

Из уравнений (4.24) следует, что характеристики распространяются со звуковой скоростью.

Рассмотрим определитель



При получаем соответственно:

правая фигурная скобка 44 (4.25)

Необходимо отметить, что соотношение выполняется на характеристике , соотношение - на характеристике .

Равенство нулю определителя приводит к соотношения, аналогичным (4.25).

Так как на кривой L значения = , = , принято называть характеристикой первого семейства и условиями на этой характеристике соответственно соотношения:

(4.26)

(4.27)

Аналогично характеристикой второго семейства и условиями на характеристике называют соотношения:

(4.28)

(4.29)

Следует отметить, что соотношения (4.27), (4.29) можно получить другим способом.

Умножая уравнение (4.20) на сомножитель , вычитая и складывая затем полученное уравнение с уравнением (4.21), получаем:

правая фигурная скобка 45 (4.30)

Возможным решением первого уравнения будет , второго .

Кратко о физике процессов, описываемых соотношениями (4.26)-(4.29). Видно, что согласно (4.26), (4.27) состояние среды, определяемое величиной , распространяется в виде волнового возмущения со скоростью в положительном направлении оси по течению среды, а состояние, определяемое согласно (4.28), (4.29) величиной , распространяется со скоростью против течения среды. При этом распространение возмущений при дозвуковой скорости будет происходить как в положительном, так и отрицательном направлении по оси , при сверхзвуковой скорости возмущения будут сноситься течением, и распространение их будет происходить только в положительном направлении оси . Волны одного направления, проходя через волны другого направления, будут взаимодействовать и, следовательно, распространение волн противоположных направлений в общем случае не будет независимым.

Со скоростью звука в среде распространяются малые возмущения. Они могут распространяться в виде волн сжатия и волн разрежения. Волнами сжатия называются такие движения среды, когда при движении каждого элемента среды давление в нем возрастает. Наоборот, когда в процессе движения в каждом элементе среды давление падает, имеют место волны разрежения.

Особые решения уравнений (4.19) (или (4.20)-(4.21)). Пусть движение таково, что вдоль одной из характеристик (например, 1-го семейства) в плоскости , величины скорости и скорости звука сохраняют постоянное значение. Согласно (4.26) такая характеристика будет прямой, так как на ней . Обазначим эту характеристику АВ.

Рассмотрим далее характеристики 2-го семейства . Пусть они пересекают рассматриваемую характеристику первого семейства в точках . Для данных характеристик справедливо соотношение

, 1 < I < n (4.31)

Н
1   ...   5   6   7   8   9   10   11   12   13

Похожие:

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconОт чего зависит температура тела?
Удельная теплоёмкость. Теплота нагревания и охлаждения Удельная теплота сгорания топлива. Теплота сгорания топлива

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconОгонь играет громадную роль в жизни человека. Применение огня для...
Даже в наши дни значение огня и горения огромно. Работа многочисленных современных двигателей внутреннего сгорания, дизелей, паровых...

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания icon1 Химические реакции при сгорании топлива
Для полного сгорания массовой или объемной единицы топлива необходимо вполне определенное количество воздуха, которое называется...

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconЕтся комплекс мероприятий, направлен ных на ликвидацию возникшего...
Поскольку для возникновения и развития процесса горения, обусловливающего явления пожара, необходимо одновременное сочетание горючего...

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconЗадачи пожарной профилактики 4 2 Сущность процесса горения и развития...
Основные законодательные документы и нормативно-правовые акты в области пожарной безопасности 7

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconПродукция
Этот катализатор, встречающийся только в mpg-boost™, ускоряет реальную скорость, при которой топливо смешивается с воздухом в камере...

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconБилеты органическая химия
Химические свойства альдегидов(реакции восстановления, окисления, присоединения)

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconХимические свойства алифатических альдегидов
Реакции альдегидов и кетонов, приводящих к образованию новых углерод–углеродных связей

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconБензины предназначены для применения в поршневых двигателях внутреннего...
Несмотря на различия в условиях применения автомобильные и авиационные бензины характеризуются в основном общими показателями качества,...

1. Основные химические реакции процесса горения. Теплота сгорания iconТехнологии работы биокатализатора mpg отличаются от химической присадки....
Садки к топливу являются обычными детергентами, то есть простыми очистителями камеры сгорания. Катализатор mpg также мягко очищает...

Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2013
контакты
zadocs.ru
Главная страница

Разработка сайта — Веб студия Адаманов